Zadanie 17.3.40:
Długość jednorodnego pręta: $l = 1$ m.
Pręt utrzymywany jest w poziomej pozycji równowagi za pomocą gwintu i sprężyny.
Konieczne jest określenie przyspieszenia kątowego pręta w momencie zerwania nici.
Odpowiedź: $-29,4 $.
Rozwiązanie tego problemu można znaleźć, korzystając z praw dynamiki i prawa Hooke'a dla sprężyny.
Niech $m$ będzie masą pręta, $g$ przyspieszeniem ziemskim, $T$ naprężeniem nici, $k$ współczynnikiem sztywności sprężyny, $x$ wydłużeniem sprężyny, $\theta$ kątem utworzony przez pręt i pion.
Suma momentów sił działających na pręt wokół punktu zawieszenia jest równa momentowi bezwładności pręta pomnożonemu przez jego przyspieszenie kątowe: $$I\alpha = -mg\frac{l}{2}\sin\ theta,$$ gdzie $I = \ frac{1}{12}ml^2$ to moment bezwładności pręta względem jego środka masy.
Siła naciągu nici jest skierowana wzdłuż pręta i wytwarza moment siły równy $T\frac{l}{2}\sin\theta$.
Siła sprężyny $F = kx$ jest skierowana w stronę przeciwną do przedłużenia i wytwarza moment siły równy $-kx\frac{l}{2}\sin\theta$.
Z równania równowagi pręta: $$T\cos\theta - \frac{mg}{2} = 0,$$ możemy wyrazić naprężenie nici: $$T = \frac{mg}{2} \sec\theta.$ $
Z prawa Hooke'a dla sprężyny: $$kx = T,$$ możemy wyrazić wydłużenie sprężyny: $$x = \frac{mg}{2k}\sec\theta.$$
Podstawiając znalezione wyrażenia na $T$ i $x$ do równania na moment sił, otrzymujemy: $$I\alpha = -\frac{mg^2l}{4k}\sin\theta\cos\theta. $$
Zatem przyspieszenie kątowe pręta w chwili zerwania gwintu jest równe: $$\alpha = -\frac{g}{2}\tan\theta = -\frac{g}{2}\frac{\ sin\theta}{\ cos\theta} = -\frac{g}{2}\frac{2xk}{mg} = -\frac{g}{m}\frac{kg}{l}\cos\theta = -\frac{5g }{6l}\cos\theta.$$
Przy $\theta = 0$ (poziome położenie pręta) przyspieszenie kątowe będzie wynosić zero.
Przy $\theta = \frac{\pi}$ (pionowe położenie pręta) przyspieszenie kątowe będzie maksymalne i równe $-\frac{5}{6}gl \około -29,4$ rad/ c$^2$.
Ten produkt cyfrowy jest szczegółowym rozwiązaniem problemu 17.3.40 ze zbioru problemów fizyki autorstwa Kepe O.?. z pięknym projektem HTML.
W tym rozwiązaniu znajdziesz szczegółowe objaśnienie każdego etapu rozwiązania, zastosowane wzory i obliczenia, a także ostateczną odpowiedź na problem.
Produkt ten jest odpowiedni dla studentów studiujących fizykę na uniwersytecie lub w szkole wyższej, a także dla uczniów przygotowujących się do olimpiad lub egzaminów.
Kupując ten produkt cyfrowy, otrzymasz wysokiej jakości rozwiązanie problemu, które pomoże Ci lepiej zrozumieć materiał i skutecznie poradzić sobie z zadaniami na egzaminach i testach.
Produkt cyfrowy, który kupujesz, jest szczegółowym rozwiązaniem problemu 17.3.40 ze zbioru problemów fizyki autorstwa Kepe O.?. W tym zadaniu należy wyznaczyć przyspieszenie kątowe jednorodnego pręta o długości 1 m w chwili zerwania nitki, która utrzymuje go w poziomej pozycji równowagi za pomocą sprężyny. Odpowiedź na problem to -29,4 rad/s^2.
Rozwiązanie problemu opiera się na prawach dynamiki i prawie Hooke'a dotyczącym sprężyny. Aby rozwiązać problem wprowadzono następujące oznaczenia: $m$ – masa pręta, $g$ – przyspieszenie ziemskie, $T$ – naprężenie nici, $k$ – współczynnik sztywności sprężyny, $x$ – wydłużenie sprężyny, $\theta $ - kąt utworzony przez pręt i pion.
Momenty sił działające na pręt wokół punktu zawieszenia są równe momentowi bezwładności pręta pomnożonemu przez jego przyspieszenie kątowe. W tym przypadku siła naciągu nici jest kierowana wzdłuż pręta i wytwarza moment siły równy $T\frac{l}{2}\sin\theta$, a siła sprężyny $F = kx$ jest skierowana w kierunku przeciwnym do wydłużenia i wytwarza moment siły równy $-kx\frac{l}{2}\sin\theta$.
Z równania równowagi dla pręta można wyrazić naprężenie nici, a z prawa Hooke'a dla sprężyny - wydłużenie sprężyny. Podstawiając znalezione wyrażenia na $T$ i $x$ do równania na moment sił, otrzymujemy przyspieszenie kątowe pręta w chwili zerwania gwintu.
Gdy pręt znajduje się w pozycji poziomej, przyspieszenie kątowe wynosi zero, a gdy jest pionowe, jest maksymalne i równe $-\frac{5}{6}gl \około -29,4$ rad/s^2.
Kupując ten produkt cyfrowy, otrzymasz szczegółowe wyjaśnienie każdego etapu rozwiązania, zastosowanych wzorów i obliczeń, a także ostateczną odpowiedź na problem. Produkt ten jest odpowiedni dla studentów studiujących fizykę na uniwersytecie lub w szkole wyższej, a także dla uczniów przygotowujących się do olimpiad lub egzaminów.
***
Rozwiązanie zadania 17.3.40 ze zbioru Kepe O.?. polega na wyznaczeniu przyspieszenia kątowego jednorodnego pręta o długości 1 m w chwili zerwania nitki, pod warunkiem, że jest on utrzymywany w poziomej pozycji równowagi za pomocą nici i sprężyny. Odpowiedź na problem to -29,4.
Aby rozwiązać problem, konieczne jest skorzystanie z praw mechaniki, w szczególności z prawa zachowania energii i równań ruchu ciała sztywnego. Należy wyznaczyć siły działające na pręt w momencie zerwania gwintu i obliczyć przyspieszenie kątowe, korzystając ze wzorów mechaniki.
Aby rozwiązać problem bardziej szczegółowo, konieczne jest posiadanie dodatkowych danych, takich jak masa pręta, współczynniki sprężystości sprężyny i gwintu, ich długości i inne parametry. Bez tych danych nie da się podać dokładniejszego opisu rozwiązania problemu.
***
Rozwiązywanie problemów z kolekcji Kepe O.E. w formie elektronicznej to wygoda i oszczędność czasu.
Bardzo spodobało mi się, że rozwiązania problemów w formie elektronicznej można łatwo znaleźć poprzez wyszukiwanie, nie trzeba tracić czasu na przewracanie papierowych stron.
Elektroniczny format rozwiązywania problemów z kolekcji Kepe O.E. pozwala na wygodną pracę z materiałem na komputerze lub tablecie.
Elektroniczna wersja rozwiązywania problemów 17.3.40 z kolekcji Kepe O.E. bardzo dobrze zaprojektowany i łatwy do odczytania.
Elektroniczny format rozwiązywania problemów z kolekcji Kepe O.E. pozwala szybko znaleźć potrzebne informacje i nie zgubić się w mnóstwie danych.
Rozwiązywanie problemów 17.3.40 z kolekcji Kepe O.E. w formacie elektronicznym zawiera szczegółowe wyjaśnienia i zrozumiałe rysunki, co znacznie pomaga w zrozumieniu materiału.
Elektroniczna wersja rozwiązania problemu 17.3.40 ze zbioru Kepe O.E. pozwala na wygodną pracę z materiałem w dowolnym miejscu i czasie.