電流 I1 = 13.4 A、半径 5.2 cm の円形導体、

同じ平面内に、電流 I1 = 13.4 A が流れる半径 5.2 cm の円形導体と、電流 I2 = 22 A が流れる直線導体があります。直線導体から円形電流の中心までの距離は 8.3 cm です。 . 導体が空中にある場合、中心円流における磁界誘導を求める必要があります。直線導体の電流の方向が逆に変化する場合にも、同じ点での誘導を決定する必要があります。

この問題を解決するには、電流が流れる導体からの磁場を計算するための公式を使用します。

B = (μ0 * I)/(2 * π * r)

ここで、B は磁界誘導、μ0 は磁気定数 (4π * 10^-7 Wb/(A * m))、I は電流の強さ、r は導体から磁界誘導が起こる点までの距離です。決まっている。

円周電流の中心における磁場誘導を見つけるには、次の式の値を代入する必要があります。

B1 = (4π * 10^-7 * 13.4)/(2 * π * 0.052) ≈ 0.00438 Тл

答え: これらの条件下での円形電流の中心での磁場誘導は 0.00438 テスラに等しくなります。

直線導体の電流の方向が反対に変化したときの同じ点での磁界誘導を求めるには、電流の強さの値を反対の値に置き換えて次の式に代入する必要があります。

B2 = (4π * 10^-7 * (-22))/(2 * π * 0.083) ≈ -0.00140 Тл

答え: 直線導体の電流の方向が反対に変化したときの同じ点での磁場誘導は -0.00140 T に等しくなります (負の値は、この場合の磁場誘導の方向が反対であることを示します)。最初の場合の磁場誘導の方向）。

電流 I1=13.4 A の円形導体

私たちのデジタル製品は、電流 I1 = 13.4 A の半径 5.2 cm の円形導体を考慮した問題の説明です。この問題は、電磁気学を勉強する学生と教師の両方に役立ちます。

• 円形導体半径：5.2cm
• 円形導体電流: 13.4 A

当社の製品には、問題の詳細な解決策、解決に使用される公式と法則、計算式の導出と答えが含まれています。また、ソリューションについてご質問いただく機会も設けておりますので、喜んでお答えいたします。

当社のデジタル製品は、電流 I1 = 13.4 A の半径 5.2 cm の円形導体と電流 I2 = 22 A の直線導体を考慮した問題の記述です。導体が空気中にある場合、循環流の中心に位置します。直線導体の電流の方向が逆に変化する場合にも、同じ点での誘導を決定する必要があります。

この問題を解決するには、次の式を使用して、電流が流れる導体からの磁場を計算します。 B = (μ0 * I)/(2 * π * r) ここで、B は磁界誘導、μ0 は磁気定数 (4π * 10^-7 Wb/(A * m))、I は電流の強さ、r は導体から磁界誘導が起こる点までの距離です。決まっている。

円周電流の中心における磁場誘導を見つけるには、次の式の値を代入する必要があります。 B1 = (4π * 10^-7 * 13.4)/(2 * π * 0.052) ≈ 0.00438 T 答え: これらの条件下での円形電流の中心での磁場誘導は 0.00438 テスラに等しくなります。

直線導体の電流の方向が反対に変化したときの同じ点での磁界誘導を求めるには、電流の強さの値を反対の値に置き換えて次の式に代入する必要があります。 B2 = (4π * 10^-7 * (-22))/(2 * π * 0.083) ≈ -0.00140 T 答え: 直線導体の電流の方向が反対に変化したときの同じ点での磁場誘導は -0.00140 T に等しくなります (負の値は、この場合の磁場誘導の方向が反対であることを示します)。最初の場合の磁場誘導の方向）。

当社の製品には、問題の詳細な解決策、解決に使用される公式と法則、計算式の導出と答えが含まれています。また、ソリューションについてご質問いただく機会も設けておりますので、喜んでお答えいたします。

当社の製品は、電流 I1 = 13.4 A の半径 5.2 cm の円形導体と電流 I2 = 22 A の直線導体の中心における磁場誘導を見つける必要があるという問題に対する詳細なソリューションです。 、円形導体の中心から 8.3 cm の距離に位置します。両方の指揮者は空中にいます。

この問題を解決するには、電流が流れる導体からの磁界を計算する式 B = (μ0 * I)/(2 * π * r) を使用します。ここで、B は磁界誘導、μ0 は磁気定数 ( 4π * 10^-7 Wb /(A * m))、I - 電流の強さ、r - 導体から電界誘導が決定される点までの距離。

円形導体の中心における磁場誘導を求めるには、次の式に値を代入します: B1 = (4π * 10^-7 * 13.4)/(2 * π * 0.052) ≈ 0.00438 T。答え: これらの条件下での円形電流の中心での磁場誘導は 0.00438 テスラに等しくなります。

直線導体の電流の方向が反対に変化したときの同じ点での磁界誘導を求めるには、電流の強さの値を反対の値に置き換えて次の式に代入します。 B2 = (4π * 10) ^-7 * (-22))/(2 * π * 0.083) ≈ -0.00140 T。答え: 直線導体の電流の方向が反対に変化したときの同じ点での磁場誘導は -0.00140 T に等しくなります (負の値は、この場合の磁場誘導の方向が反対であることを示します)。最初の場合の磁場誘導の方向）。

当社の製品には、問題の詳細な解決策、解決に使用される公式と法則、計算式の導出と答えが含まれています。また、ソリューションについてご質問いただく機会も設けておりますので、喜んでお答えいたします。

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電流 I1=13.4 A の半径 5.2 cm の円形導体は、電流 I2=22 A の直線導体と同じ平面内にあります。直線導体から円形導体の中心までの距離は 8.3 cm です。

この問題を解決するには、円形導体の中心における磁界誘導を見つける必要があります。これを行うには、ビオ・サバール・ラプラスの法則を使用できます。ビオ・サバール・ラプラスの法則では、電流要素によって生成される点 P の磁場は、電流の大きさと要素の長さに比例し、また電流要素の長さに反比例すると述べています。要素から点 P までの距離の 2 乗:

dB = (μ₀/4π) * I * dl x r / r^3

ここで、dB は磁場の要素、I は電流、dl は導体の長さの要素、r は要素から点 P までの距離、μ₀ は磁気定数です。

円形の導体の場合、長さの要素は円弧として表すことができ、直線の導体の場合はセグメントとして表すことができます。

円形導体の中心における磁場誘導は、すべての導体要素の磁場要素の合計に等しくなります。

B = ∑dB = (μ₀/4π) * I1 * ∫dl x r / r^3

ここで、∫dl は円形導体の円周に沿った積分です。

直線導体の場合、円形導体の中心における磁場誘導は次のようになります。

B' = (μ₀/4π) * I2 * l / r^2

ここで、l は直線導体の長さです。

直線導体の電流の方向を反対に変えると、円形導体の中心の磁場誘導も反対の値に変わります。

解決策のタスク:

まず、円形導体の磁界要素を見つける必要があります。

dB = (μ₀/4π) * I1 * dl x r / r^3

dl = r * dφ、ここで dφ は導体が横切る角度の微分です。

したがって、dB = (μ₀/4π) * I1 * r * dφ * sin(φ) / R^2 となります。ここで、R は導体アーク要素が配置される円の半径です。

円全体にわたって積分すると、次のようになります。

B = ∑dB = (μ₀/4π) * I1 * ∫dl x r / r^3 = (μ₀/4π) * I1 * ∫0^2π r * dφ * sin(φ) / R^2 = (μ₀/4π) ) * I1 * 2π * r / R^2

値を代入すると、次のようになります。

B = (4p10^-7 * 13,4 * 2 * 5,2)/(8,310^-2) ≈ 0.021 Tl

直線導体の場合:

B' = (μ₀/4π) * I2 * l / r^2 = (4π10^-7 * 22 * 8,310^-2)/(5.2*10^-2)^2 ≈ 0.10 Tl

答え：

円形導体の中心における磁場誘導は 0.021 テスラです。直線導体の電流の方向が逆になると、円形導体の中心における磁場誘導は反対の値に変化します。円形導体の中心における磁場誘導は、-0.10 テスラに等しくなります。

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