半分の5オーム抵抗を備えた正方形の銅フレーム

5 オームの抵抗を持つ正方形の銅フレームが、1.6 テスラの誘導を持つ磁場の領域に半分押し込まれます。磁気誘導線はフレームの平面に対して垂直です。フレームの一辺は 0.1 m で、フレームはその面内で磁場の境界に垂直な方向に調和振動します。発振周波数は50Hz、発振振幅は0.05mですが、フレームに誘導される電流の最大値を求める必要があります。誘導電流の磁場は無視します。

答え：

ループ内の誘導電流は、ループを通る磁束の変化によって引き起こされます。磁束は次のように磁場誘導に関係します: $\Phi = B\cdot S\cdot\cos{\alpha}$、ここで $B$ は磁場誘導、$S$ はフレーム領域、$\ alpha$ は、誘導ベクトルとフレーム領域の法線との間の角度です。

フレームが高調波振動すると、フレームを通る磁束が変化し、起電力が誘導され、その結果、誘導電流が発生します。誘導電流の最大値はフレームの速度が最大となる瞬間に達成され、転換点ではゼロに等しくなります。

フレームの最大速度は $v_\text{max} = 2\pi f A$ に等しくなります。ここで、$f$ は発振周波数、$A$ は発振振幅です。したがって、フレームを通る磁束の変化の最大値は、$\Delta\Phi_\text{max} = B\cdot S\cdot\sin{\alpha}\cdot A$ に等しくなります。ここで、$\alpha $ は、誘導ベクトルとフレームの振動方向との間の角度です。

この場合、フレーム内に誘導される電流の最大値は、$I_\text{max} = \frac{\Delta\Phi_\text{max}}{R}$ に等しくなります。ここで、$R$ は、フレームの抵抗です。フレーム。既知の値を代入すると、次のようになります。

$I_\text{max} = \frac{B\cdot S\cdot\sin{\alpha}\cdot A}{R} = \frac{1,6\cdot0,1^2\cdot\sin{90^ \circ}\cdot0,05}{5} \およそ \underline{\underline{0,002\text{ А}}}$。

5 オームの抵抗を備えた正方形の銅フレーム

5 オーム スクエア銅フレームを紹介します。これは、電磁気学の研究やさまざまな実験を可能にするユニークなデジタル製品です。

フレームの一辺は0.1 mで、高品質の銅で作られているため、長寿命が保証されます。それは、1.6 テスラの誘導を持つ磁場の領域に半分押し込まれ、その面内で磁場の境界に垂直な方向に調和振動を伝導することができます。

磁気誘導線はフレームの平面に対して垂直であるため、磁場と電流の相互作用に関連するさまざまな効果を研究することができます。

このデジタル製品は、学童や学生の指導、電磁気分野の科学研究の実施に最適です。

5 オームの正方形の銅フレームを購入して、電磁気の分野での視野を広げる機会をお見逃しなく。

5 オームの抵抗を持つ 0.1 m の正方形の銅フレームが、1.6 テスラの誘導を持つ磁場の領域に半分押し込まれています。磁気誘導線はフレームの平面に対して垂直です。フレームは、磁場の境界に垂直な方向に、周波数 50 Hz、振幅 0.05 m の調和振動をその面内で実行します。フレーム内に誘導される電流の最大値を決定する必要があります。誘導電流の磁場。

この問題を解決するために、ファラデーの法則を使用します。これによれば、導体内での起電力の誘導は、導体を通る磁束の変化率に比例します。誘導電流の最大値はフレームの速度が最大となる瞬間に達成され、転換点ではゼロに等しくなります。

フレームを通る磁束は次のように磁場誘導に関係します: $\Phi = B\cdot S\cdot \cos{\alpha}$、ここで $B$ は磁場誘導、$S$ は面積フレームの $\alpha$ - 誘導ベクトルとフレーム領域の法線との間の角度。

フレームが高調波振動すると、フレームを通る磁束が変化し、起電力が誘導され、その結果、誘導電流が発生します。フレームの最大速度は $v_\text{max} = 2\pi f A$ に等しくなります。ここで、$f$ は発振周波数、$A$ は発振振幅です。したがって、フレームを通る磁束の変化の最大値は、$\Delta\Phi_\text{max} = B\cdot S\cdot\sin{\alpha}\cdot A$ に等しくなります。ここで、$\alpha $ は、誘導ベクトルとフレームの振動方向との間の角度です。

この場合、フレーム内に誘導される電流の最大値は、$I_\text{max} = \frac{\Delta\Phi_\text{max}}{R}$ に等しくなります。ここで、$R$ は、フレームの抵抗です。フレーム。既知の値を代入すると、次のようになります。

$I_\text{max} = \frac{B\cdot S\cdot\sin{\alpha}\cdot A}{R} = \frac{1,6\cdot0,1^2\cdot\sin{90^ \circ}\cdot0,05}{5} \およそ \underline{\underline{0,002\text{ А}}}$。

したがって、フレームに誘導される電流の最大値は 0.002 A です。抵抗 5 オームの正方形の銅製フレームは、さまざまな実験や電磁気学の研究、また学童や学生への指導に使用できます。

5 オームの抵抗を持つ正方形の銅フレームが、1.6 テスラの誘導を持つ磁場の領域に半分押し込まれます。磁気誘導線はフレームの平面に垂直であり、その一辺は 0.1 m です。フレームは、その平面内で磁場の境界に垂直な方向に、周波数 50 Hz、振幅で調和振動します。誘導電流の磁界を無視して、フレームに誘導される電流の最大値を決定する必要があります。

ループ内の誘導電流は、ループを通る磁束の変化によって引き起こされます。磁束は次のように磁場誘導に関係します: $\Phi = B\cdot S\cdot\cos{\alpha}$、ここで $B$ は磁場誘導、$S$ はフレーム領域、$\ alpha$ は、誘導ベクトルとフレーム領域の法線との間の角度です。

フレームが高調波振動すると、フレームを通る磁束が変化し、起電力が誘導され、その結果、誘導電流が発生します。誘導電流の最大値はフレームの速度が最大となる瞬間に達成され、転換点ではゼロに等しくなります。

フレームの最大速度は $v_\text{max} = 2\pi f A$ に等しくなります。ここで、$f$ は発振周波数、$A$ は発振振幅です。したがって、フレームを通る磁束の変化の最大値は、$\Delta\Phi_\text{max} = B\cdot S\cdot\sin{\alpha}\cdot A$ に等しくなります。ここで、$\alpha $ は、誘導ベクトルとフレームの振動方向との間の角度です。

この場合、フレーム内に誘導される電流の最大値は、$I_\text{max} = \frac{\Delta\Phi_\text{max}}{R}$ に等しくなります。ここで、$R$ は、フレームの抵抗です。フレーム。既知の値を代入すると、次のようになります。

$I_\text{max} = \frac{B\cdot S\cdot\sin{\alpha}\cdot A}{R} = \frac{1,6\cdot0,1^2\cdot\sin{90^ \circ}\cdot0,05}{5} \およそ \underline{\underline{0,002\text{ А}}}.$

したがって、フレームに誘導される電流の最大値は 0.002 A です。抵抗 5 オームの正方形の銅製フレームは、電磁気の研究やさまざまな実験を行うことができるユニークなデジタル製品です。学童や学生の教育、電磁気分野の科学研究の実施に最適です。

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正方形の銅製フレームの一辺の長さは 0.1 m、抵抗は半分の 5 オームです。フレームは 1.6 テスラの誘導で磁場の領域に押し込まれますが、磁気誘導線はフレームの平面に垂直です。

フレームはその面内で周波数50Hz、振幅0.05mの調和振動をしますので、フレーム内に誘導される電流の最大値を求める必要があります。

この問題を解決するには、ファラデーの電磁誘導の法則を使用します。

?MDS = -dF / dt

ここで、?MDS は起電力、F は磁束、t は時間です。

フレーム領域を通る磁束は次のように表すことができます。

Ф = B * S * cos(a)

ここで、Bは磁場の誘導、Sはフレームの面積、αはフレームの平面と磁場の方向の間の角度です。

磁気誘導線はフレームの平面に垂直であるため、α = 90°、cos(α) = 0 となります。したがって、フレームを通る磁束はゼロになります。

したがって、フレーム内に生じるΔMDS もゼロになります。したがって、フレーム内に誘導される電流の最大値もゼロになります。

答え: フレーム内に誘導される電流の最大値はゼロです。

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特徴:

四角い銅フレームは、電子機器愛好家やアマチュア無線愛好家にとって素晴らしいデジタル アイテムです。

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さまざまな電子回路や試作品の作成に最適です。

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